ЕГЭ и ОГЭ
Хочу знать
Главная > Схемотехника > Радиотехнические цепи и сигналы
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
484
485
486
487
488
489
490
491
492
493
494
495
496
497
498
499
500
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Научная библиотека

Научная библиотека

избранных естественно-научных изданий

Научная библиотека служит для получения быстрого и удобного доступа к информации естественно-научных изданий, получивших широкое распространение в России и за рубежом. На сайте впервые широкой публике представлены некоторые авторские издания написанные ведущими учеными страны.

Во избежании нарушения авторского права, материал библиотеки доступен по паролю ограниченному кругу студентов и преподавателей вузов. Исключение составляют авторские издания, на которые имеются разрешения публикации в открытой печати.

Математика

Физика

Методы обработки сигналов

Схемотехника

Астрономия

Разное

Научная библиотека

Научная библиотека

избранных естественно-научных изданий

Научная библиотека служит для получения быстрого и удобного доступа к информации естественно-научных изданий, получивших широкое распространение в России и за рубежом. На сайте впервые широкой публике представлены некоторые авторские издания написанные ведущими учеными страны.

Во избежании нарушения авторского права, материал библиотеки доступен по паролю ограниченному кругу студентов и преподавателей вузов. Исключение составляют авторские издания, на которые имеются разрешения публикации в открытой печати.

Математика

Физика

Методы обработки сигналов

Схемотехника

Астрономия

Разное

Макеты страниц

8.14. РЕЗОНАНС В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ С НЕЛИНЕЙНОЙ ЕМКОСТЬЮ

Широкое распространение получили электронные способы управления резонансной частотой колебательной системы с помощью варикапа, подключаемого к основной емкости контура.

Рассмотрим некоторые особенности резонансных явлений в контуре, у которого и L линейные (и постоянные) элементы, а — нелинейная, зависящая от напряжения емкость. В контур включен источник гармонической ЭДС амплитуда Е поддерживается неизменной, а частота медленно изменяется, как это обычно делается при снятии резонансной характеристики контура.

Исходим из дифференциального уравнения

Переходя от тока i к заряду q и учитывая, что а напряжение на емкости переписываем уравнение (8.78) в форме

Заметим, что нелинейная емкость является функцией и q. Поэтому слагаемое можно представить в виде нелинейной функции а дифференциальное уравнение можно записать в виде

где

В отсутствие нелинейности функция должна обращаться в — , где . Поэтому функцию удобно аппроксимировать выражением

где параметр, учитывающий нелинейность вольт-кулонной характеристики конденсатора при больших амплитудах.

Выбор такой аппроксимации, значительно упрощающей анализ нелинейного уравнения, не снижает существенно общности выводов (по крайней мере, качественных).

Подставляя (8.80) в (8.79), приходим к уравнению

Нас интересует амплитуда заряда при заданной частоте в установившемся режиме. Поэтому задача сводится к отысканию периодического решения уравнения (8.81). Следует, однако, иметь в виду, что благодаря нелинейному характеру этого уравнения возможны периодические решения как с частотой внешней силы так и с частотами (гармоники) или (субгармоники); — любое целое положительное число.

Если затухание контура мало (добротность велика), а резонансная частота близка к частоте внешней силы, то в первом приближении решение уравнения (8.81) можно искать в виде гармонического колебания

где А и — подлежащие определению амплитуда и фаза (постоянные) заряда.

Подстановка (8.82) в (8.81) приводит к следующим двум уравнениям:

Слагаемое с частотой За» было отброшено вследствие высокой избирательности контура.

Исключая далее из уравнений (8.83), (8.84) фазу [поскольку нас интересует зависимость приходим к выражению

содержащему искомую зависимость между амплитудой А и частотой о) при заданных а и Е.

Прямое решение этого уравнения относительно А затруднительно, так как искомая амплитуда входит в него в шестой степени. Поэтому можно поступить следующим образом; задаваясь амплитудой А, находим соответствующую частоту внешней силы , после чего строим график функции откладывая на оси абсцисс, а на оси ординат.

Имея в виду такую последовательность вычислений, решаем уравнение (8.85) относительно :

Заметим, что при а также при очень малых , т. е. когда нелинейность контура не проявляется, уравнение (8.85) приводит к обычному решению для амплитуды :

С увеличением характер резонансных кривых изменяется. В зависимости от амплитуды внешней ЭДС Е уравнение (8.86) определяет семейство кривых, изображенных на рис. 8.47. Амплитудные кривые «запрокидываются», и тем сильнее, чем больше Е.

Это явление можно объяснить изменением среднего значения нелинейной емкости в зависимости от . Действительно, из аппроксимации (8.80) вытекает следующее выражение:

Подставив (8.82), получим (при )

Рис. 8.47. Резонансные кривые контура с нелинейной емкостью (при )

Рис. 8.48. Двузначность АЧХ колебательного контура с нелинейной емкостью

В результате усреднения правой части по времени

С увеличением А средняя емкость уменьшается (при ) и соответственно увеличивается резонансная частота контура. При постепенном повышении частоты ЭДС, при приближении к (участок 1—2 на рис. 8.48) из-за увеличения А резонансная частота «уходит» от , чем и объясняется сдвиг максимума вправо. В точке в которой касательная к кривой вертикальна, скачком переходит на нижнюю ветвь кривой. При понижении частоты со наблюдается аналогичная картина, только в обратном порядке: скачок в сторону увеличения амплитуды наблюдается в точке II после монотонного изменения амплитуды на участке 4.

Таким образом, в области (для имеется участок 2—3, на котором функция двузначна. Это указывает на существование неустойчивости одного из состояний системы. Явление, подобное описанному, имеет место и при других формах нелинейной зависимости Различие, лишь в количественных соотношениях.

Для варикапа Поэтому резонансные кривые в отличие от рис. 8.47 наклонены в сторону нижних частот. Если контур настроен на частоту, близкую к где целое число, то создаются условия, благоприятные для выделения субгармоник. Подобный прием иногда используется для осуществления деления частоты.

В тех случаях, когда требуется по возможности точно определить амплитуду и фазу периодического решения нелинейного уравнения (8.82) с учетом гармоник и субгармоник, применяются различные методы анализа, основанные на принципе последовательного приближения.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление